Удк 538. 31: 621. 3 Анализ мысленного опыта Эйнштейна по определению составляющей силы магнитного поля на ток в ферромагнитном проводнике icon

Удк 538. 31: 621. 3 Анализ мысленного опыта Эйнштейна по определению составляющей силы магнитного поля на ток в ферромагнитном проводнике




Скачати 92.56 Kb.
НазваУдк 538. 31: 621. 3 Анализ мысленного опыта Эйнштейна по определению составляющей силы магнитного поля на ток в ферромагнитном проводнике
Дата27.09.2012
Розмір92.56 Kb.
ТипАнализ


УДК 538.31:621.3


Анализ мысленного опыта Эйнштейна

по определению составляющей силы магнитного поля на ток

в ферромагнитном проводнике


Бранспиз Ю.А., д.т.н., проф.

Восточноукраинский национальный университет имени Владимира Даля

Украина, 91034, г. Луганск, квартал Молодежный, 20-а, ВНУ им. В. Даля, кафедра прикладной физики

тел. (0642)-46-77-36, E-mail: branspiz@mail.ru


Показано, що врахування товщини диска в уявному експерименті Ейнштейна не дозволяє зробити однозначний висновок про опис сили на електричний струм у магнітній речовині через напруженість або індукцію магнітного поля, оскільки істотним при цьому є спосіб опису сили магнітного поля на магнітну речовину


Показано, что учет толщины диска в мысленном опыте Эйнштейна не позволяет сделать однозначный вывод об описании силы на электрический ток в магнитном веществе через напряженность или индукцию магнитного поля, поскольку существенным при этом является способ описания силы магнитного поля на магнитное вещество


В статье анализируется описанный Эйнштейном в [1] мысленный опыт, на основании которого им сделан вывод о том, что силовое воздействие на электрический ток в проводнике из вещества с магнитными свойствами должно описываться не объемной плотностью силы в традиционной форме записи вида

, (1)

а объемной плотностью силы вида

, (2)

где – вектор объемной плотности электрического тока, и – соответственно, векторы индукции и напряженности магнитного поля в магнитном веществе проводника.

В этом мысленном опыте Эйнштейн рассматривает систему, изображенную на рис. 1, представляющую собой некоторый “… металлический диск, по которому от центра к краю течет ток …”, поддерживаемый батареей [1]. При этом для рассматриваемой системы принимается следующее [1]:

- “…в силу принципа равенства действия и противодействия … результирующая всех электромеханических сил, действующих на различные части системы, равна нулю…”;

- “…равенство нулю этой результирующей должно выполняться и в том частном случае, когда диск сделан из немагнитного вещества…”.




Рис. 1. Схема мысленного опыта Эйнштейна


В последнем случае (когда диск сделан из немагнитного вещества) равная нулю суммарная сила на все части системы складывается из (отметим, Эйнштейн такого разделения суммарной силы не делает): силы магнитного поля тока в диске на токи вне диска; силы магнитного поля токов вне диска на токи в диске. Причем, очевидно, что суммарная сила магнитного поля токов в диске на сами эти токи равна нулю, как равна нулю и суммарная сила магнитного поля токов вне диска на сами эти внешние токи (отметим, что на это в [1] также не указывается).

Далее Эйнштейн рассматривает случай, “… когда диск сделан из какого-нибудь твердого материала, например, из стали …”, представляя собой “… постоянный магнит, причем его силовые линии являются окружностями с центром в центре диска” (рис. 1). Причем магнитный диск, намагниченный так, как это принято в рассматриваемом мысленном опыте создает магнитное поле с нулевой напряженностью как вне, так и внутри диска [1].

Произойдут ли изменения в силовых взаимодействиях в системе в этом случае? Эйнштейн считал, что выполнение диска из магнитного твердого материала не изменит силовых взаимодействий ни в целом, ни в частях. В самом деле, как объясняется в [1]:

-“…в силу принципа равенства действия и противодействия, каково бы ни было вещество, из которого изготовлен диск, результирующая всех электродинамических сил, действующая на различные части системы, равна нулю”;

- намагниченность диска “… не может приводить к появлению соответствующей дополнительной пондеромоторной силы, ибо если бы эта сила была единственной появляющейся пондеромоторной силой, то для рассматриваемой системы оказался бы нарушенным закон равенства действия и противодействия”.

Но это объяснение не является достаточным. В самом деле:

- поскольку вне магнитного диска магнитное поле отсутствует, то силовое воздействие со стороны диска на внешний ток будет определяться лишь магнитным полем тока в диске, как и для случая немагнитного диска;

- поэтому, и в самом деле, намагниченность диска не изменит силы на внешний ток, а, следовательно, тем самым неизменной будет и сила со стороны внешнего тока на намагниченный диск с током;

- но эта сила внешнего тока на намагниченный диск с током складывается из силы на собственно ток в диске и на намагниченное вещество;

- тогда, неизменность силы внешнего тока на намагниченный диск с током (в сравнении со случаем немагнитного диска), дает нулевую силу на магнитное вещество диска со стороны магнитного поля внешнего тока.

Однако, кроме указанных сил между диском с током и внешним током, в системе имеют место силы взаимодействия внутри магнитного диска, вызванные током в нем и его намагниченностью. Конечно, эти внутренние силы взаимно уравновешиваются (действие магнитного поля тока диска на его вещество уравновешивается действием поля магнитного вещества диска на токи в нем). Но именно недоучет этих внутренних сил, как представляется, и привел Эйнштейна к выводу о том, что сила на ток в магнитном диске должна описываться плотностью силы вида (так в СИ, у Эйнштейна просто ).

Итак, считая, что сила, испытываемая магнитным веществом диска равно нулю, Эйнштейн делает вывод о том, что и магнитное вещество диска не оказывает силового воздействия на внешние и внутренние токи. Как следствие он и заключает, что:

- внутри магнитного диска индукция магнитного поля от намагниченности его не равна нулю (напряженность от этой намагниченности равна нулю, а индукция в диске от намагниченности равна , где – намагниченность диска);

- такому отсутствию силового воздействия магнитного вещества диска на токи в нем соответствует именно выражение вида .

Выше указано на то, что магнитное поле внешнего тока на намагниченный диск с током дает нулевую силу на магнитное вещество диска со стороны магнитного поля внешнего тока. Что же касается силового воздействия на намагниченное вещество диска со стороны тока в нем, то принятие его равным нулю (на чем, собственно, и строятся рассуждения Эйнштейна) не является очевидным.

В этой связи отметим, что магнитное поле тока в диске не будет оказывать силового воздействия на намагниченное вещество диска лишь тогда, когда это поле будет нулевым. А таким оно является (с учетом симметрии системы и закона полного тока) лишь в горизонтальной плоскости симметрии диска. То есть, если учитывать толщину диска, то магнитное поле от тока в нем нельзя считать нулевым. Поэтому, с учетом того, что магнитное поле тока в диске в самом этом диске не нулевое, нельзя и утверждать, что это поле не оказывает какого-то силового действия на намагниченное вещество диска. При этом описание такого силового воздействия, очевидно, зависит от того, в какой форме записи представить объемную плотность пондеромоторной силы магнитного поля на магнитное вещество. Соответственно с этим (учет толщины диска и способа описания пондеромоторной силы на его вещество) и надо анализировать рассматриваемый мысленный опыт Эйнштейна.

С этой целью рассмотрим не диск, а бесконечную в плоскости (x, y) пластину с намагниченностью по оси y-ов, как это показано на рис. 2, на котором также показано направление тока в пластине (соответственно системе, рассмотренной Эйнштейном). Такой переход от диска к пластине, как несложно видеть, принципиально не изменяет ничего в физической сути соответствующих процессов, но существенно упрощает анализ.










Рис. 2. Плоскопараллельный аналог мысленного опыта Эйнштейна


Применительно к магнитному веществу пластины под напряженностью следует понимать, согласно изложенному, напряженность магнитного поля тока в пластине. Эта напряженность, в силу симметрии рассматриваемой системы может быть легко выведена из закона полного тока, что дает для нее направленность по оси х-ов (рис. 2) и линейное распределение от некоторого значения до значения , соответственно на нижней и верхней стороне пластины. В самом деле, обозначим плотность тока в пластине (нижний индекс указывает направленность вектора плотности по оси у-ов, рис. 2,а). Далее, применим закон полного тока к контуру ABCD (рис. 2,в), учитывая при этом, что рассматриваемая напряженность имеет только х-овую составляющую (в силу симметрии). В результате можно записать равенство , из которого для напряженности несложно получить следующее выражение . Аналогично этому, применив закон полного тока к любому контуру (рис. 2,в), для напряженности поля в пластине (при учете пропорциональности напряженности высоте контура интегрирования) можно записать выражение (здесь z – вертикальная координата, рис. 2)

. (3)

Тогда, если принять, например, что объемная плотность пондеромоторной силы магнитного поля на магнитное вещество определяется известным выражением [3], то в этом случае градиент модуля напряженности магнитного поля, действующего на магнитное вещество пластины определится, согласно (3), следующим равенством (здесь – единичный вектор по оси z, рис. 2)

,

что, с учетом постоянства намагниченности (, здесь – единичный вектор по оси y), дает для силы на выделенную часть пластины выражение

. (4)

Причем очевидно, что, согласно равенству действия и противодействия, эта сила должна быть равна по модулю силе, со стороны магнитного поля вещества пластины на ток в ней. Но, ведь напряженность магнитного поля намагниченной пластины равна нулю. Это следует из закона полного тока, примененного непосредственно к любому лежащему в плоскости (x,z) симметричному контуру внутри пластины, горизонтальные ребра которого направлены по вектору (в силу симметрии рассматриваемой системы, если у указанной напряженности и есть составляющая, то она направлена именно по оси y-ов). То есть, с учетом связи векторов магнитного поля, в рассматриваемом случае индукция магнитного поля от намагниченного вещества пластины равна

.

Следовательно, сила на ток в пластине, дающая в сумме с силой по (4) ноль, должна определяться в этом случае (описания силы на магнитное вещество выражением ) произведением плотности тока на индукцию магнитного поля.

Примем теперь, что плотность пондеромоторной силы магнитного поля на магнитное вещество определяется, например, другим также известным выражением [3], которое для рассматриваемого плоскопараллельного аналога м мысленного опыта Эйнштейна (рис. 2) может быть представлено в виде (здесь – напряженность магнитного поля, созданного в магнитной пластине током пластины)

.

Тогда, с учетом (3), в этом случае для силы со стороны магнитного поля тока пластины на намагниченное вещество пластины имеем тождественный ноль. При этом для того, чтобы удовлетворить закону о равенстве действия и противодействия, сила со стороны магнитного поля намагниченного вещества пластины на ток в ней также должна быть принятой равной нулю. Последнее означает, что сила на ток в пластине должна определяться, в случае принятия выражения , уже произведением плотности тока на напряженность магнитного поля.

То есть, рассуждения Эйнштейна действительны при описании силы магнитного поля на магнитное вещество выражением , которое как раз и обосновывается Эйнштейном (совместно с Лаубом) в более ранней работе [2], и, наверное, неявно принималось им в [1].

В качестве еще одного примера, примем, что удельная пондеромоторная сила магнитного поля определяется выражением [3], также достаточно известным. Использование этого выражения позволяет выразить суммарную силу магнитного поля токов в пластине на магнитное вещество пластины как объемный интеграл по объему пластины от выражения , которое, учитывая условие , равно нулю во всех точках объема пластины, кроме точек разрыва векторов поля на плоскостях пластины. Последнее дает возможность свести указанное объемное интегрирование к поверхностному интегрированию для выражения (по нижней и верхней плоскости пластины, единичная нормаль к которым обозначена ). Но поскольку нормали к нижней и верхней поверхностям пластины ортогональны вектору , то имеем равенство во всех точках нижней и верхней плоскостях пластины. Как следствие имеем нулевой результат для указанного поверхностного интегрирования. Таким образом, при использовании выражения для рассматриваемой пластины имеем нулевую силу на ее магнитное вещество. Это, исходя из равенства действия и противодействия, означает, что сила со стороны магнитного поля намагниченного вещества пластины на ток в ней должна быть принята в данном случае равной нулю. Это же означает, что сила на ток в пластине в данном случае должна определяться произведением плотности тока на напряженность магнитного поля.

Изложенное показывает, что результат рассматриваемого мысленного опыта Эйнштейна не позволяет сделать однозначного вывода об описании силы на электрический ток в магнитном веществе тем или иным способом ( или ), который зависит от способа описания силы магнитного поля на магнитное вещество.


ЛИТЕРАТУРА

[1] Эйнштейн А. О пондеромоторных силах, действующих на ферромагнитные проводники с током, помещенные в магнитное поле: В кн. Эйнштейн А. Собрание научных трудов. В 4-х т. Т. 3.– М.: Наука, 1966.– С. 240-241.

[2] Эйнштейн А., Лауб И. О пондеромоторных силах действующих в магнитном поле на покоящиеся тела: В кн. Эйнштейн А.. Собр. науч. тр.:В 3-х т. Т.1.– М.: Наука, 1965.– С. 126-134.

[3] Тамм И.Е. Основы теории электричества.– М.: Наука, 1989.– 504 с.


Поступила 30.08.2006

Схожі:

Удк 538. 31: 621. 3 Анализ мысленного опыта Эйнштейна по определению составляющей силы магнитного поля на ток в ферромагнитном проводнике iconУдк 538. 31: 621. 3 Анализ мысленного опыта Эйнштейна по определению составляющей силы магнитного поля на ток в ферромагнитном проводнике
Украина, 91034, г. Луганск, квартал Молодежный, 20-а, вну им. В. Даля, кафедра прикладной физики
Удк 538. 31: 621. 3 Анализ мысленного опыта Эйнштейна по определению составляющей силы магнитного поля на ток в ферромагнитном проводнике iconУдк 621. 318 Особенности распределения магнитного поля асинхронного электродвигателя при неисправностях в обмотках статора
Особенности распределения магнитного поля асинхронного электродвигателя при неисправностях в обмотках статора
Удк 538. 31: 621. 3 Анализ мысленного опыта Эйнштейна по определению составляющей силы магнитного поля на ток в ферромагнитном проводнике iconУдк 621. 313 О влиянии намагниченности тела, его геометрических параметров на напряженность магнитного поля, создаваемого им
О влиянии намагниченности тела, его геометрических параметров на напряженность магнитного поля, создаваемого им
Удк 538. 31: 621. 3 Анализ мысленного опыта Эйнштейна по определению составляющей силы магнитного поля на ток в ферромагнитном проводнике iconВ. Г. Мазниченко Инвестиции и инновации из опыта Луганска
Целью данной статьи является анализ опыта внедрения некоторых инновационных и инвестиционных проектов в Луганской области
Удк 538. 31: 621. 3 Анализ мысленного опыта Эйнштейна по определению составляющей силы магнитного поля на ток в ферромагнитном проводнике iconНавчальний посібник для студентів вищих навчальних закладів Суми Вид-во Сумду 2008 удк 621. 793+538. 975 П 84
У навчальному посібнику розглянуті технологічні основи одержання металевих, алмазоподібних і споріднених з ними плівок, їх особливості...
Удк 538. 31: 621. 3 Анализ мысленного опыта Эйнштейна по определению составляющей силы магнитного поля на ток в ферромагнитном проводнике iconУдк 621. 313. 333. 02 К определению параметров асинхронных двигателей при разночастотном тестовом напряжении
Т-образной схемы замещения при питании низкочастотным напряжением. Введено понятие функции чувствительности, и указан диапазон частот...
Удк 538. 31: 621. 3 Анализ мысленного опыта Эйнштейна по определению составляющей силы магнитного поля на ток в ферромагнитном проводнике iconУдк 621. 914. 02 Влияние механических свойств сталей на силы резания при термофрикционной обработке
Влияние механических свойств сталей на силы резания при термофрикционной обработке
Удк 538. 31: 621. 3 Анализ мысленного опыта Эйнштейна по определению составляющей силы магнитного поля на ток в ферромагнитном проводнике iconУдк 621. 671 Исследование и расчет стационарной радиальной силы в ступенях с кольцевыми и комбинированными отводами
Исследование и расчет стационарной радиальной силы в ступенях с кольцевыми и комбинированными отводами
Удк 538. 31: 621. 3 Анализ мысленного опыта Эйнштейна по определению составляющей силы магнитного поля на ток в ферромагнитном проводнике iconУдк 621. 313 Расширение сферы использования регулируемого
Целью работы является анализ возможности повышения управляемости ад путем улучшения характеристик регулирования скорости и момента...
Удк 538. 31: 621. 3 Анализ мысленного опыта Эйнштейна по определению составляющей силы магнитного поля на ток в ферромагнитном проводнике iconЗміст
О влиянии намагниченности тела, его геометрических параметров на напряженность магнитного поля, создаваемого им
Додайте кнопку на своєму сайті:
Документи


База даних захищена авторським правом ©zavantag.com 2000-2013
При копіюванні матеріалу обов'язкове зазначення активного посилання відкритою для індексації.
звернутися до адміністрації
Документи