Методические указания к выполнению лабораторных работ по дисциплине \"Физика\" для студентов всех специальностей icon

Методические указания к выполнению лабораторных работ по дисциплине "Физика" для студентов всех специальностей




НазваМетодические указания к выполнению лабораторных работ по дисциплине "Физика" для студентов всех специальностей
Сторінка2/4
Дата13.02.2014
Розмір0.61 Mb.
ТипМетодические указания
1   2   3   4


^ 3. Порядок выполнения работы.

  1. После появления на экране заставки щелкнуть «мышью» по надписи «Эксперимент».

  2. Кнопкой «Вкл» привести в рабочее состояние звуковой генератор (при этом одновременно включается осциллограф).

  3. Установить частоту звука 6000 Гц.

  4. С помощью «мыши» переместить микрофон как можно ближе к динамику, добиваясь при этом вырождения эллипса, который наблюдается на экране осциллографа, в прямую линию. Значение расстояния микрофона от динамика l0 (в мм), отсчитываемого по линейке, занести в таблицу 1.

  5. С помощью «мыши» постепенно удалять микрофон от динамика, наблюдая при этом за изменением картины на экране осциллографа. По мере удаления микрофона начальная прямая превратится в эллипс, затем эллипс трансформируется в прямую (но не начальную!!!), потом опять появится эллипс и, наконец, на экране появится начальная прямая. В этот момент прекратить перемещение микрофона и, отсчитав по линейке расстояние микрофона от динамика l1 , занести этот результат в табл.1.

  6. С помощью «мыши» продолжить удаление микрофона от динамика, наблюдая при этом за изменением картины на экране осциллографа. Так же, как и в пункте 5, прекратить перемещение микрофона в тот момент, когда на экране появится начальная прямая. Отсчитав по линейке расстояние микрофона от динамика l2 , занести этот результат в табл.1.

  7. Установить на генераторе частоту звука 5000 Гц и проделать операции согласно пунктам 4-6. Значения l0 , l1 и l2 занести в табл.1.

  8. Установить на звуковом генераторе частоту 4000 Гц и проделать операции согласно пунктам 4 и 5. Значения l0 и l1 занести в табл.1.

  9. Устанавливая на звуковом генераторе частоты 3000 и 2000 Гц, проделать операции согласно пунктам 4 и 5. Значения l0 и l1 занести в табл.1.

Таблица 1.



опыта


Гц


l0

мм

l1

мм

l2

мм

1


6000










2

3


5000










4

5

4000







-

6

3000







-

7

2000







-



^ 4. Математическая обработка результатов измерений.

  1. Вычислить длину звуковой волны для частоты 6000 Гц по следующим формулам: и . Оба значения длины волны (в метрах) занести в табл.2.

  2. Аналогичным образом вычислить длину волны звука для частоты 5000 Гц и занести эти значения (в метрах) в табл.2.

  3. Для частот 4000, 3000 и 2000 Гц длину волны вычислить по сле-

дующей формуле: . Полученные значения длины волны (в метрах) занести в табл.2.

  1. Используя данные табл.1  и i , по формуле (4) определить скорость звука в воздухе νi для всех 9 опытов (данные занести в табл.2)..

  2. Вычислить среднее арифметическое значение скорости звука νср (данные занести в табл.2).

  3. Найти абсолютные погрешности Δνi для всех опытов (данные занести в табл.2).

  4. Возвести в квадрат значения Δνi (данные занести в табл.2).

  5. Вычислить среднюю квадратичную погрешность среднего арифметического значения скорости звука по формуле:

Результат занести в табл.2.

  1. По таблице на стр.2 найти значение коэффициента Стьюдента (n - число опытов;  - доверительная вероятность, которую принимаем равной 0,95), после чего вычислить абсолютную погрешность ν,n среднего арифметического значения скорости звука по формуле:

Результат занести в табл.2.

  1. После округления величин ν,n и νср записать окончательный результат измерений в общепринятом виде:

ν = νср ± Δν,n

При этом обязательно следует указать единицу измерения скорости звука, а также значения α и n.

  1. Вычислить относительную погрешность измерения (в процентах) по формуле: . Полученный результат занести в табл.2.

Таблица 2.




опыта


i

м


νi

м/с


νср

м/с


Δνi

м/с


νi)2

(м/с)2
S
м/с


Δνα,n

м/с




1

























2













3













4













5













6













7















Лабораторная работа №6

Определение длины волны монохроматического света

и периода дифракционной решетки


Приборы и принадлежности: Оптическая скамья со стойками, оптический квантовый генератор (лазер) с блоком питания, дифракционные решетки, экран с миллиметровой отсчетной линейкой.

Цель работы: 1.Ознакомление с явлением дифракции света. 2.Определение длины световой волны лазерного излучения и периода дифракционной решетки.


^ 1. Теория метода.

Согласно современным представлениям свет имеет двойственную корпускулярно-волновую природу. Это означает, что в одних физических явлениях свет проявляет корпускулярные свойства и рассматривается как поток особых частиц (фотонов), а в других явлениях свет проявляет волновые свойства и рассматривается как распространяющиеся электромагнитные волны. К числу явлений, обусловленных волновой природой света, относится явление дифракции света.

^ Дифракцией света называется явление отклонения от прямолинейного распространения световых волн, если это отклонение не обусловлено отражением или преломлением световых лучей. В результате дифракции световые волны могут огибать препятствия, если их размер соизмерим с длиной волны света, и проникать в область геометрической тени.

Дифракционные эффекты визуально обнаруживаются при прохождении света сквозь очень малые отверстия и щели. Особенно резкой наблюдается дифракционная картина при прохождении света через дифракционную решетку. Она представляет собой систему параллельных узких щелей равной ширины и разделенных одинаковыми по ширине непрозрачными промежутками.

Явление дифракции объясняется с помощью принципа Гюйгенса-Френеля, согласно которому волновое поле в произвольной точке пространства перед фронтом волны следует рассматривать как результат интерференции (наложения) вторичных сферических волн, которые излучаются всеми точками, расположенными на фронте волны. Другими словами, действие реального (первичного) источника света, который излучает световую волну, заменяется действием источников вторичных когерентных волн, расположенных на фронте волны.

Рассмотрим дифракцию света на дифракционной решетке, кото-

рая на рис.1 для простоты представлена двумя щелями. Обозначим через а ширину щели и через d расстояние между центрами щелей, которое называется периодом (или постоянной) дифракционной решетки.


Рис.1. Схема хода световых лучей, отклоненных на угол при прохождении света через дифракционную решетку.


Пусть плоская монохроматическая световая волна падает перпендикулярно к плоскости решетки. В определенный момент фронт волны совпадет с плоскостью решетки. Тогда, согласно принципу Гюйгенса-Френеля от щелей будут распространяться вторичные волны во всех направлениях. Обозначим через угол отклонения вторичных световых лучей (рис.1). Для определенных направлений распространения вторичных волн (т. е. определенных значений угла ) разность хода лучей оказывается такой, что при наложении они либо усиливаются (на экране, расположенном за дифракционной решеткой, будут наблюдаться дифракционные максимумы интенсивности света), либо ослабляются (на экране будут наблюдаться дифракционные минимумы интенсивности света). В итоге, дифракционная картина, наблюдаемая на экране, будет характеризоваться периодическим чередованием дифракционных максимумов и минимумов.

Определим значения углов отклонения световых лучей , определяющих направления на главные дифракционные максимумы. Из рис.1 видно, что разность хода вторичных лучей  l, идущих от соответствующих точек соседних щелей, равна ВС. Из прямоугольного треугольника АВС имеем:

(1)

Согласно теории интерференции, волны усиливаются в том случае, если разность хода интерферируемых волн окажется равной целому числу длин световой волны  .

Отсюда следует, что главные дифракционные максимумы наблюдаются под углами , которые определяются из условия:

, (2)

где k = 0,  1,  2,  3,

При k = 0 наблюдается центральный максимум, который расположен в центре дифракционной картины и имеет наибольшую интенсивность; при k = ± 1 наблюдаются главные максимумы первого порядка, расположенные слева и справа от центрального максимума; при k = ± 2 наблюдаются главные максимумы второго порядка и т. д. (рис.2).




Рис.2. Распределение интенсивности световых волн на экране после прохождения света через дифракционную решетку.


Что касается главных дифракционных минимумов, то они будут возникать в тех направлениях, в которых ни одна из щелей не пропускает свет. Поэтому соответствующие значения углов отклонения для главных дифракционных минимумов определяются условием минимумов интенсивности при дифракции света на одной щели, а именно:

, (3)

где k = 0,  1,  2,  3,

Кроме главных максимумов и минимумов наблюдаются дополнительные максимумы и минимумы, располагающиеся между главными максимумами. Однако фон, создаваемый дополнительными максимумами и минимумами, по интенсивности очень слабый и воспринимается, как темный промежуток между главными максимумами.

Чем больше щелей в дифракционной решетке, тем более интенсивными и более острыми будут главные максимумы. Если решетка состоит из N щелей, интенсивность главных максимумов пропорциональна N2.

^ 2. Устройство установки.

В данной работе в качестве источника монохроматического света используется лазер (оптический квантовый генератор). Лазерное излучение обладает следующими свойствами: а) очень малая расходимость луча; б) высокая степень монохроматичности; в) пространственная и временнáя когерентность.

Экспериментальная установка для наблюдения дифракции света на дифракционной решетке включает лазер, стойку с дифракционной решеткой и экран с отсчетной миллиметровой линейкой (рис.3).

Выходя из лазера 1, световой луч попадает на дифракционную решетку 2, а затем - на экран 3. На экране дифракционные максимумы видны в виде светящихся точек, расположенных симметрично центрального максимума.

Как видно из рис.3 (рассматривается прямоугольный треугольник с углом ), смещение l максимума k-го порядка относительно




Рис.3. Экспериментальная установка для наблюдения дифракции света на дифракционной решетке. 1 – лазер, 2 – дифракционная решетка, 3 – экран с отсчетной линейкой.


центрального максимума связано с углом отклонения соотношением:

, (4)

где R – расстояние от дифракционной решетки до экрана с линейкой. Из равенств (2) и (4) следует, что:

(5)

Используя формулу (5), можно найти длину волны монохроматического света, зная период дифракционной решетки d и экспериментально определив величину смещения максимума l:

(6)

Также, используя формулу (5), можно найти период дифракционной решетки, зная длину волны монохроматического света и экспериментально определив величину смещения максимума l:

(7)


^ 2. Порядок выполнения работы и математической обработки результатов измерений.


Задание 1. Определение длины световой волны лазерного излучения.

  1. Установить на оптической скамье дифракционную решетку с известным периодом на расстоянии R ≈ 30 – 40 см от экрана. Значение R занести в табл.1.

  2. Включить шнур блока питания лазера в сеть.

  3. Тумблер «Вкл.» блока питания перевести в верхнее положение и через минуту нажать на кнопку «Пуск».

Внимание: поскольку на блоке питания лазера высокое напряжение, пункты 2 и 3 выполняются преподавателем или дежурным лаборантом.

  1. Изучив визуально возникшую дифракционную картину, измерить смещения l максимумов первого, второго и третьего порядков (k = 1, 2, 3) относительно центрального максимума. Результаты занести в табл.1.

  2. Изменить расстояние от дифракционной решетки до экрана. Новое значение R занести в табл.1.

  3. Провести измерения согласно пункту 4. Результаты занести в табл.1.

  4. Используя данные табл.1 d, R, k и l, по формуле (6) вычислить длину волны света i (результаты занести в табл.1).

  5. Вычислить среднее арифметическое значение длины волны света ср (результат занести в табл.1).

  6. Найти абсолютные погрешности i (данные занести в табл.1).

  7. Возвести в квадрат все значения i (данные занести в табл.1).

  1. Вычислить среднюю квадратичную погрешность среднего арифметического значения длины волны света по формуле:

Результат занести в табл.1.

  1. По таблице на стр.2 найти значение коэффициента Стьюдента (n - число опытов, равное шести;  - доверительная вероятность, которую принимаем равной 0,95), после чего вычислить абсолютную погрешность ,n среднего арифметического значения длины волны света по формуле:

Результат занести в табл.1.

Таблица 1.





  1. п.п.

    d

    мм

    R

    мм

    k

    l

    мм

    i

    м

    ср

    м

    i

    м

    (i)2 м2

    S

    м

    ,n

    м

    1







    1






















    2

    2













    3

    3













    4




    1













    5

    2













    6

    3












    После округления величин ,n и ср записать окончательный результат измерений в общепринятом виде:

 = ср ± Δ,n

При этом следует указать единицу измерения длины волны света, а также значения α и n.


Задание 2. Определение периода дифракционной решетки.

  1. Заменить дифракционную решетку, которая использовалась при выполнении 1-го задания, на решетку, период которой необходимо определить. Значение длины волны света ср , которое было определено в 1-ом задании, а также величину R занести в табл.2.

  2. Обратить внимание на тот факт, что дифракционная картина на экране содержит центральный максимум и максимумы только первого порядка (k = 1). Измерить смещение l максимума первого порядка относительно центрального максимума (результат занести в табл.2).

  3. Выполнить измерения согласно пункту 2 для двух других расстояний дифракционной решетки от экрана R. Результаты занести в табл.2.

  4. Используя данные табл.2 ср, R, k и l, по формуле (7) вычислить период решетки di (результат занести в табл.2).

  5. Вычислить среднее арифметическое значение периода решетки dср (результат занести в табл.2).

  6. Найти абсолютные погрешности di (данные занести в табл.2).

  7. Вычислить абсолютную среднеарифметическую погрешность среднего арифметического значения периода решетки по формуле:

Результат занести в табл.2.

    1. После округления величин dср и dср записать окончательный результат измерений в виде:
^

d = dср ± Δdср [ мм ]




Таблица 2.





п.п.

ср

мм

R

мм

k

l

мм

di

мм

dср

мм

di

мм

dср

мм

1







1
















2




1










3




1












Лабораторная работа № 7

Определение постоянной Стефана-Больцмана


Приборы и принадлежности: Оптический пирометр, источник питания пирометра, миллиамперметр, лампа накаливания, лабораторный автотрансформатор, амперметр, вольтметр.

Цель работы: 1.Ознакомление с законами теплового излучения. 2.Экспериментальное определение постоянной Стефана-Больцмана.


  1. Теория метода.

Все тела при любой температуре излучают электромагнитные волны за счет своей внутренней (тепловой) энергии. Такого рода излучение называется тепловым. Спектр теплового излучения является сплошным (непрерывным). Это означает, что тела излучают электромагнитные волны с разными длинами (соответственно, разными частотами), значения которых лежат в непрерывном интервале от 0 до ∞ .

В теории теплового излучения используется понятие абсолютно черного тела, которое при любой температуре полностью поглощает энергию падающего на него электромагнитного излучения любой частоты.

Основными характеристиками теплового излучения являются:

  1. ^ Спектральная излучательная способность тела r,T .Она равна энергии, которая излучается с единицы поверхности тела в единицу времени при испускании электромагнитных волн, длины которых лежат в бесконечно малом интервале от  до  + d. Величина r,T является функцией длины волны и температуры.

  2. Интегральная излучательная способность (энергетическая светимость) тела RT . Она равна энергии, которая излучается с единицы поверхности тела в единицу времени при испускании электромагнитных волн, длины которых лежат в интервале от нуля до бесконечности. Отсюда следует, что:

(1)

Согласно закону Стефана-Больцмана энергетическая светимость абсолютно черного тела RT прямо пропорциональна абсолютной температуре в четвертой степени:

, (2)

где  - постоянная Стефана-Больцмана, равная 5,6710-8 Вт/(м2К4).

Одной из главных задач теории теплового излучения было теоретическое нахождение функциональной зависимости спектральной излучательной способности абсолютно черного тела r,T от длины волны (или частоты) излучаемых электромагнитных волн и температуры. Эта задача была решена М. Планком в 1900 году на основе квантовой теории излучения, согласно которой энергия, испускаемая атомами нагретого тела, излучается не непрерывно, а отдельными порциямиквантами электромагнитного излучения. Причем, энергия одного кванта излучения равна:

, (3)

где и - соответственно частота и длина волны электромагнитного излучения, с – скорость света в вакууме, h – постоянная Планка.

Исходя из этой гипотезы, Планком была получена формула зависимости спектральной излучательной способности абсолютно черного тела r,T от длины волны излучения  и температуры Т. Графически эта зависимость представлена на рис.1.

Как видно из рис.1, с повышением длины излучаемых электромагнитных волн  величина r,T, характеризующая энергию излучения, сначала повышается, достигая максимума при определенном значении длины волны m , а затем медленно убывает, ассимптотически приближаясь к оси абсцисс. Значение m уменьшается с ростом температуры тела согласно закону смещения Вина:

, (4)

где b – постоянная Вина.

Следует отметить, что тепловое излучение является равновесным. Поясним это следующим образом. Возьмем несколько тел, имеющих разную температуру, и поместим их в адиабатную (теплоизолирующую) оболочку. Каждое из тел будет излучать энергию в виде электромагнитных волн и поглощать ее от других тел. Спустя некоторое время установится такое состояние, при котором каждое из тел будет излучать столько же энергии с единицы площади

в единицу времени, сколько поглощать ее.



Рис.1. Зависимость спектральной излучательной способности абсолютно черного тела от длины волны при разных температурах.


В основе данной лабораторной работы лежат закон Стефана-Больцмана [равенство (2)] и закон сохранения энергии. Применим эти законы к излучающему нагретому телу, в качестве которого используется нить лампы накаливания с площадью поверхности S.

При прохождении электрического тока через нить она накаляется до температуры Т. Cогласно закону Стефана-Больцмана нагретая нить за время t будет излучать энергию, равную:

(5)

Потеря нитью этой энергии компенсируется энергией W2 , которую нить получает за счет работы, совершаемой электрическим током. Согласно закону Джоуля-Ленца:

W2 = JUt , (6)

где J – сила тока, U – напряжение.

Согласно закону сохранения энергии W1 = W2. Тогда с учетом равенств (5) и (6) можно записать:

(7)

Отсюда получим выражение для нахождения постоянной Стефана-Больцмана:

(8)

^ 2. Устройство установки.

Электрическая схема включения лампы приведена на рис.2а. Для регулировки яркости нити накала лампы используется лабораторный автотрансформатор ЛАТР.

Температура нити лампы Т определяется с помощью пирометра с исчезающей нитью. Вообще пирометрами называются приборы для измерения температуры нагретых тел по интенсивности их теплового излучения в оптическом диапазоне спектра.

Устройство пирометра с исчезающей нитью показано на рис.2б. Измерение температуры основано на сравнении яркости исследуемого тела (в нашей работе – раскаленной нити электрической лампы) с яркостью нити N эталонной лампочки пирометра, которая подключена к источнику тока Б. Сила тока в этой цепи изменяется с помощью реостата, встроенного в пирометр.




(а) (б)


Рис.2.Электрическая схема включения лампы (а) и устройство пирометра для измерения температуры нити накала лампы (б).


Изображения нити, температура которой определяется, и нити эталонной лампочки формируются в фокальной плоскости объектива

^ ОБ. Таким образом, в окуляре OK одновременно наблюдаются изображения нитей лампы и пирометра.

Изменяя силу тока в цепи лампочки пирометра, следует добиться совпадения яркости свечения нити эталонной лампочки с яркостью свечения исследуемой нити лампы. В этот момент те участки нити эталонной лампочки, которые пересекают изображение исследуемой нити, как бы «исчезают» на его фоне. По величине силы тока согласно показаниям миллиамперметра можно найти температуру Т исследуемой нити лампы. Для этого используется специальный график зависимости температуры Т от значения силы тока в цепи пирометра.


^ 3. Порядок выполнения работы.

  1. Занести в табл.1 значения комнатной температуры T0 и площади поверхности нити лампы S.

  2. Установить ручку ЛАТРа, питающего излучающую электрическую лампу, в начальное положение, и только после получения разрешения у преподавателя включить автотрансформатор в сеть переменного тока.

  3. Плавно увеличивая напряжение ручкой ЛАТРа, добиться свечения нити лампы, после чего снять показания амперметра и вольтметра. Значения силы тока J и напряжения U занести в табл.1.

  4. Навести пирометр на лампу и добиться того, чтобы нить пирометра пересекла нить излучающей лампы. Настроить окуляр пирометра на отчетливую видимость нити, а объектив – на отчетливую видимость излучающей лампы.

  5. С помощью реостата постепенно увеличивать силу тока в цепи пирометра до тех пор, пока яркость свечения нити эталонной лампы пирометра не сравняется с яркостью нити излучающей лампы. Используя показания миллиамперметра, с помощью предоставленного графика определить температуру излучающей нити Т (результат занести в табл.1).

  6. Постепенно увеличивая напряжение на лампе ручкой ЛАТРа, т. е. соответственно увеличивая силу тока, а значит - и температуру исследуемой нити накала лампы, повторить измерения согласно пунктам 5 и 6 еще 3 раза (максимальную силу тока обязательно согласовать с преподавателем). Результаты измерений силы тока J, напряжения U и температуры нити Т занести в табл. 1.
Таблица 1.




Опыта

T0

К

S

м2

J

А

U

В

Т

К

1
















2










3










4












^ 4. Математическая обработка результатов измерений.

  1. Используя данные табл.1 T0, S, J, U и T, по формуле (8) вычислить значение постоянной Стефана-Больцмана i (результаты занести в табл.2).

  2. Вычислить среднее арифметическое значение ср (результат занести в табл.2).

  3. Найти абсолютные погрешности i (данные занести в табл.2).

  4. Возвести в квадрат все значения i (данные занести в табл.2).

  5. Вычислить среднюю квадратичную погрешность среднего арифметического значения постоянной Стефана-Больцмана по формуле:

Результат занести в табл.2.


  1. По таблице на стр.2 найти значение коэффициента Стьюдента (n - число опытов, равное пяти;  - доверительная вероятность, которую принимаем равной 0,95), после чего вычислить абсолютную погрешность ,n среднего арифметического значения постоянной Стефана-Больцмана по формуле:

Результат занести в табл.2.


Таблица 2.



Опыта

I

Вт/м2К4

ср

Вт/м2К4

ΔI

Вт/м2К4

(Δi)2

Вт24К8
S
Вт/м2К4

Δα,n

Вт/м2К4

1



















2










3










4













  1. После округления величин ,n и ср записать окончательный результат измерений в общепринятом виде:

 = ср ± Δ,n

Следует при этом указать единицу измерения постоянной Стефана-Больцмана, а также значения α и n.


1   2   3   4

Схожі:

Методические указания к выполнению лабораторных работ по дисциплине \"Физика\" для студентов всех специальностей iconМетодические указания к выполнению лабораторных работ по дисциплине "Физика" для студентов всех специальностей
Методические указания к выполнению лабораторных работ по дисциплине “Физика” для студентов всех специальностей (Разделы: “Механика”,...
Методические указания к выполнению лабораторных работ по дисциплине \"Физика\" для студентов всех специальностей iconМетодические указания
Методические указания к выполнению лабораторных работ по дисциплине Водоснабжение (для студентов 4 курса всех форм обучения специальности...
Методические указания к выполнению лабораторных работ по дисциплине \"Физика\" для студентов всех специальностей iconМетодические указания к выполнению лабораторного практикума по дисциплине «Коррозия и защита металлов» для студентов всех специальностей
Методические указания к выполнению лабораторного практикума по дисциплине «Коррозия и защита металлов» для студентов всех специальностей....
Методические указания к выполнению лабораторных работ по дисциплине \"Физика\" для студентов всех специальностей iconМетодические указания
Методические указания к выполнению лабораторного практикума по дисциплине «Коррозия и защита металлов» для студентов всех специальностей....
Методические указания к выполнению лабораторных работ по дисциплине \"Физика\" для студентов всех специальностей iconМетодические указания к выполнению лабораторных работ по дисциплине
Эксплуатация очистных сооружений водопроводно-канализационных систем  (для студентов 5 курсов всех форм обучения специальности 092601...
Методические указания к выполнению лабораторных работ по дисциплине \"Физика\" для студентов всех специальностей iconМетодические указания
Методические указания к выполнению лабораторных работ по дисциплине «Прикладная гидроэкология» (для студентов 3 курса дневной формы...
Методические указания к выполнению лабораторных работ по дисциплине \"Физика\" для студентов всех специальностей iconГородского хозяйства методические указания
Методические указания к выполнению лабораторных работ по дисциплине «Языки программирования» (для студентов заочной формы обучения...
Методические указания к выполнению лабораторных работ по дисциплине \"Физика\" для студентов всех специальностей iconМетодические указания к выполнению лабораторных работ по курсу «Механические свойства и конструкционная прочность металлов» для студентов специальности 090101
Методические указания к выполнению лабораторных работ по курсу «Механиче­ские свойства и конструкционная прочность металлов» /Составитель...
Методические указания к выполнению лабораторных работ по дисциплине \"Физика\" для студентов всех специальностей iconМинистерство образования и науки украины харьковская национальная академия городского хозяйства методические указания к выполнению лабораторных работ по курсу «вычислительная техника и программирование»
Методические указания к выполнению лабораторных работ по курсу «Вычислительная техника и программирование», (для студентов 2 курса...
Методические указания к выполнению лабораторных работ по дисциплине \"Физика\" для студентов всех специальностей iconМетодические указания для выполнения лабораторных работ по дисциплине
Методы химического контроля котловой и питательной воды: методические указания для выполнения лабораторных работ по дисциплине «Технология...
Додайте кнопку на своєму сайті:
Документи


База даних захищена авторським правом ©zavantag.com 2000-2013
При копіюванні матеріалу обов'язкове зазначення активного посилання відкритою для індексації.
звернутися до адміністрації
Документи