Баллистический гальвано­метр icon

Баллистический гальвано­метр




НазваБаллистический гальвано­метр
Сторінка1/4
Дата19.10.2012
Розмір0.53 Mb.
ТипДокументи
  1   2   3   4

Б


БАЛЛИСТИЧЕСКИЙ ГАЛЬВАНО­МЕТР, прибор для измерения кол-ва электричества при кратковрем. им­пульсах тока. Применяется при изме­рении магн. величин (потока, индук­ции, напряжённости поля и др.) и электрич. величин (больших сопро­тивлений, индуктивности, ёмкости и др.), значения к-рых в процессе экс­перимента могут быть преобразова­ны в пропорциональный им импульс кол-ва электричества. Б. г. включают последовательно в цепь, по к-рой про­текает импульсный ток. Прибор пред­ставляет собой интегратор тока на ос­нове магнитоэлектрич. гальванометра с искусственно увеличенным момен­том инерции подвижной части (период собств. колебаний T015 с). Если дли­тельность импульса тока много мень­ше (менее 0,1) Т0, то первое наиболь­шее отклонение её после протекания тока (баллистич. отброса) пропорц. кол-ву электричества q, протекшего через рамку Б. г.: q=b. Чувстви­тельность к протекшему через Б. г. заряду — баллистич. чувствитель­ность (и обратная ей величина — бал­листич. постоянная по заряду 6) — зависит от сопротивления внеш. элек­трич. цепи, на к-рую замкнут Б. г. во время измерений. Поэтому Б. г. градуируют при том же внеш. со­противлении, при к-ром будут выпол­няться измерения. Наиболее чувствит. соврем. Б. г. характеризуются балли­стич. постоянной b~10-9 Кл•м/мм. Техн. требования к Б. г. стандартизо­ваны в ГОСТе 7324-80.

•Основы электроизмерительной техники, ., 1972; Минц М. Б., Магнитоэлектри­ческие гальванометры, М.— Л., 1963.

В. П. Кузнецов.

^ БАЛЬМЕРА СЕРИЯ, см. Спектраль­ные серии.

БАР (от греч. baros — тяжесть) (бар, bar), 1) внесистемная ед. давления; 1 Б.=105 Па=106 дин/см2=0,986923 атм; 1 мбар=103 дин/см2= 0,986923•10-3 атм=0,75 мм рт. ст. 2) Вышедшее из употребления название ед. давления в СГС системе единиц. 1Б.= 1 дин/см2.

^ БАРИОННЫЙ ЗАРЯД (барионное чис­ло, В), одна из внутр. характеристик элем. ч-ц, отличная от нуля для ба­рионов и равная нулю для всех осталь­ных ч-ц. Б. з. барионов полагают равным единице, а антибарионов — минус единице. Б. з. системы ч-ц ра­вен разности между числами барионов и антибарионов в системе. В частности, Б. з. ат. ядер равен их массовому чис­лу. До 70-х гг. Б. з. считался строго сохраняющейся величиной, закон со­хранения к-рой выполняется для всех типов фундам. вз-ствий. Однако в связи с созданием разл. моделей еди­ной теории поля (т.н. «великого объединения», включающего слабое, эл.-магн. и сильное вз-ствия) этот факт поста­влен под сомнение. В частности, пред­сказывается возможность распада про­тона, напр. по каналу р-е+ + 0, со временем жизни  в разных моделях от 1030 до 1032 лет (согласно эксперим. данным, р>1030 лет). В нек-рых ва­риантах теории предсказывается воз­можность перехода нейтрона в анти­нейтрон (т. н. осцилляции нейтрона).

^ С. С. Герштейн.

БАРИОНЫ (от греч. barys — тяжё­лый), группа «тяжёлых» элем, ч-ц с полуцелым спином и массой не меньше массы протона. К Б. относятся про­тон и нейтрон, гипероны, часть резонансов и «очарованных» частиц и, возможно, нек-рые др. Назв. «Б.» свя­зано с тем, что самый лёгкий из них — протон в 1836 раз тяжелее эл-на. Единств. стабильный Б.— протон; ос­тальные Б. нестабильны и путём последоват. распадов превращаются в про­тон и лёгкие ч-цы. (Нейтрон в свобод­ном состоянии — нестабильная ч-ца, однако в связ. состоянии внутри ста­бильных ат. ядер он стабилен.) Б. уча­ствуют во всех известных фундам. вз-ствиях: сильном, электромагнитном, слабом и гравитационном. В любых на­блюдавшихся процессах выполняется закон сохранения числа Б.: разность между числом Б. и антибарионов ос­таётся неизменной. Этому закону мож­но придать форму, напоминающую за­кон сохранения электрич. заряда, если приписать Б. специфич. барионный заряд. Тогда закон сохранения числа Б. принимает вид закона сохранения барионного заряда. Одним из прояв­лений этого закона явл. то, что рожде­ние антибариона обязательно сопро­вождается рождением дополнит. Б. (см., напр., Аннигиляция пары, Рож­дение пары). Существуют, однако, теор. соображения, согласно к-рым закон сохранения числа Б. явл. приближён­ным (см. Барионный заряд). Таблицу Б. см. в ст. Элементарные частицы.

С. С. Герштейн.

^ БАРКГАУЗЕНА ЭФФЕКТ, скачкооб­разное изменение намагниченности ферромагнетиков при непрерывном изменении внеш. условий, напр. магн. поля. Впервые эффект наблюдался в 1919 нем. физиком Г. Г. Баркгаузеном (Н. G. Barkhausen): при медлен­ном намагничивании ферромагн. об­разца в измерит. катушке, надетой на образец, он обнаружил в цепи катуш­ки импульсы тока, обусловленные скачкообразным изменением намагни­ченности J образца. Особенно ясно Б. э. проявляется в магнитно-мяг­ких материалах на крутых участках кривой намагничивания и петли ги­стерезиса, где доменная структура

изменяется в результате процессов смещения границ ферромагнитных доменов. Имеющиеся в ферромагнетике различного рода неоднородности (ино­родные включения, дислокации, оста­точные механич. напряжения и т. д.) препятствуют перестройке доменной структуры. Когда граница домена, смещаясь при увеличении магн. поля Н, встречает препятствие (напр., ино­родное включение), она останавлива­ется и остаётся неподвижной при дальнейшем увеличении поля. При нек-ром возрос­шем значении по­ля граница пре­одолевает пре­пятствие и скач­ком перемещает­ся дальше, до очередного пре­пятствия, уже без увеличения поля. Из-за по­добных задержек кривая намагничивания ферромагне­тика имеет ступенчатый хар-р (рис.).



Скачкообразное изменение намагни­ченности может быть вызвано не толь­ко полем, но др. внеш. воздействиями (напр., плавным изменением упругих напряжений или темп-ры), при к-рых происходит изменение доменной струк­туры образца.

Б. э.— одно из непосредств. дока­зательств доменной структуры ферро­магнетиков , он позволяет определить объём отд. домена. Для большинства ферромагнетиков этот объём равен 10-6—10-9 см3. Изучение Б. э. по­зволило лучше понять динамику до­менной структуры и установить связь между числом скачков и осн. хар-ками петли гистерезиса (коэрцитивной силой и др.).

По аналогии с Б. э. в ферромагне­тиках скачки переполяризации в сег­нетоэлектриках также наз. скачками Баркгаузена.

• Б о з о р т Р., Ферромагнетизм, пер. с англ., М., 1956, с. 420; Рудяк В, М., Эф­фект Баркгаузена, «УФН», 1970, т. 101, в. 3, с. 429.

^ Р. З. Левитин.

БАРН (англ. barn) (б, b), ед. площади, применяется для выражения эфф. по­перечного сечения яд. процессов; 1 б=10-24 см2=10-28 м2.

^ БАРНЕТТА ЭФФЕКТ, намагничива­ние ферромагнетиков при их вращении в отсутствии магн. поля; открыт в 1909 амер. физиком С. Барнеттом (S. Barnett). Б. э. объясняется тем, что при вращении магнетика созда­ётся гироскопич. момент (см. Гиро­скоп), стремящийся повернуть спи­новые или орбитальные механич. мо­менты атомов по направлению оси вращения магнетика. С механич. мо­ментом атомов связан их магн. момент (см. Спин), поэтому при вращении появляется составляющая магн. момента (намагниченность) вдоль оси вращения. Б. э. позволяет опреде­лить магнитомеханическое отношение  или g-фактор (g=2mc/e) для ато­мов ряда в-в.


48


Для металлов и спла­вов элементов группы железа зна­чение g оказалось близким к 2, что характерно для спинового магн. мо­мента эл-нов. Это является одним из доводов в пользу того, что фер­ромагнетизм элементов группы железа (Fe, Co, Ni) в осн. обусловлен спи­новым магнетизмом эл-нов.

• Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971.

^ БАРОТРОПНОЕ ЯВЛЕНИЕ, состоит в том, что в системах жидкость — жид­кость (жидкость — газ или газ — газ) при больших давлениях и определ. темп-pax сосуществующие фазы ме­няются местами: находящаяся сверху (в поле тяжести) менее плотная при обычных условиях фаза становится тяжёлой и оседает вниз. Б. я. проис­ходит вследствие того, что при уве­личении давления ранее различные уд. объёмы фаз становятся равными; фаза, содержащая большее кол-во компонента с большей мол. массой, становится тяжелее и тонет в др. фазе.

Впервые Б. я. наблюдал голл. фи­зик X. Камерлинг-Оннес в системе водород (жидкость) — гелий (газ): при темп-ре 20,1К и давлении 49 атм газовая фаза опускалась под жидкую. В области равновесия в системе газ — жидкость Б. я. обнаружено в систе­мах аммиак — азот (при темп-ре 180 К и давлении 1800 атм), аммиак — азот — водород (при давлении 3500—3700 атм и темп-ре 170 К) и др. В тройных сис­темах в случае трёхфазного равнове­сия с двумя жидкими фазами наблю­дается Б. я. между ними (системы метанол — толуол, ацетон — анилин и др.).

^ БЕГУЩАЯ ВОЛНА, волновое движе­ние, при к-ром поверхность равных фаз (фазовые волн. фронты) перемеща­ется с конечной скоростью. С Б. в., групповая скорость к-рой отлична от нуля, связан перенос энергии, им­пульса или др. хар-к.

В рамках применимости суперпо­зиции принципа (линейные системы) две одинаковые периодич. Б. в., рас­пространяющиеся в противоположных направлениях, образуют т. н. стоя­чую волну. При разных амплитудах возникает частично Б. в., к-рая ха­рактеризуется коэфф. бегучести волны (КБВ), или коэфф. стоячести волны (КСВ), или коэфф. отражения Г, равным отношению амплитуд встреч­ных волн, причём



Для оптим. передачи энергии необхо­димо согласование линий передач (по­лучение внутри линии режима Б. в., когда КСВ=1, Г=0). Для электрич. цепей пост. тока этот режим соответ­ствует равенству внутр. сопротивления источника сопротивлению на­грузки.

М. А. Миллер.

^ БЕГУЩИЕ СЛОИ, непрерывно пере­мещающиеся вдоль положит. столба тлеющего разряда или дугового раз­ряда тёмные и светлые слои (страты). Образование Б. с. связано с вибрац. св-вами плазмы. См. Ионизационные волны.

^ БЕЗЫЗЛУЧАТЕЛЬНЫЙ КВАНТО­ВЫЙ ПЕРЕХОД, квантовый переход, при к-ром энергия квант. системы (атома, молекулы, ат. ядра и т. д.) изменяется не путём поглощения или испускания ею эл.-магн. излучения (т. е. при излучательном квант. пере­ходе), а в результате её вз-ствия с др. системами. Так, при столкновениях атома с др. атомом, эл-ном или ионом он может передавать энергию воз­буждения или получать её (см. Плаз­ма) . В тв. теле в результате Б. к. п. энергия возбуждения атома может переходить в энергию колебаний крист. решётки (см., напр., Тушение люми­несценции).

^ БЕЗЭЛЕКТРОДНЫЙ РАЗРЯД, один из видов высокочастотного разряда (или импульсного разряда), в к-ром разрядный промежуток полностью изо­лирован от электродов, а разрядный ток может быть либо током смещения (Е-разряд), либо индукц. током (Н-разряд). Если поместить колбу с разреж. газом между пластинами кон­денсатора колебат. контура, то наблю­дается Е-разряд с линейным током (рис., а).



Схема получения безэлектродного разряда — линейного (а) и кольцевого (6): РК — раз­рядная колба с разреж. газом; С — конден­сатор колебат. контура; L — катушка само­индукции; Г — генератор эл.-магн. колеба­ний.


Когда же колба помещена внутрь катушки колебат. контура, то наблюдается Н-разряд с кольце­вым током (рис., б). Особую важность представляет Б. р. в колбе в виде тора, охватывающего виток импульсного трансформатора, поскольку получаю­щуюся в такой колбе плазму можно с помощью магн. поля изолировать от стенок и при достаточно большой силе тока получить практически полностью ионизованную высокотем­пературную плазму. Такая схема по­ложена в основу токамака — одного из типов магнитных ловушек, ис­пользуемых в исследованиях по уп­равляемому термоядерному синтезу. Б. р. можно также получить, поме­щая колбу с разреж. газом в волновод.

В. Н. Колесников.

^ БЕККЕ МЕТОД [по имени австр. учё­ного Ф. Бекке (F. Becke)], один из вариантов иммерсионного метода из­мерения показателя преломления n тв. в-ва. Исследуемое в-во в мелко раздробленном виде помещают в кап­лю жидкости и наблюдают под микро-

скопом. На границе двух сред с раз­ными и вследствие явлений интерфе­ренции и полного внутр. отражения возникает тонкая светлая полоска — полоска Бекке. При подъёме тубуса микроскопа эта полоска дви­жется в сторону в-ва с большим n, при опускании — в сторону в-ва с меньшим п. При равенстве n жидкости и в-ва полоска Векке исчезает. Поль­зуясь набором жидкостей с известны­ми n, определяют n тв. в-ва.

БЕККЕРЕЛЬ (Бк, Bq), единица СИ активности нуклида в радиоакт. ис­точнике (активности изотопа); 1 Бк равен активности нуклида, при к-рой за 1 с происходит один акт распада. Названа в честь франц. физика А. А. Беккереля (А. Н. Becquerel). 1 Бк=2,703•10-11 кюри=10-6 резерфорда.

БЕЛ (Б, В), единица СИ логарифми­ческой относит. величины (десятич­ного логарифма отношения значений двух одноимённых физ. величин). Наз­вана в честь амер. учёного А. Г. Белла (A. G. Bell). Обычно применяют 0,1 долю Б.— децибел. 1Б=lg(P2/P1) при Р2=10P1, где P1 и Р2мощ­ности, энергии и др. энергетич. ве­личины, или 1Б = 2lg(F2/f1) при F2=10F1, где F1 и F2— напряже­ния, силы тока и др. аналогичные величины. Ед. Б. применяется во мн. областях физики и техники (аку­стика, радиотехника и др.).

^ БЕЛЫЕ КАРЛИКИ, компактные звёз­ды с массами порядка массы Солнца mсолн и радиусами 1% радиуса Солнца rсолн составляют 3—10% от общего числа звёзд Галактики.

Равновесие Б. к. поддерживается при ср. плотности в-ва ~105—106 г/см3 давлением электронного вырожден­ного газа. Для физики Б. к. интересны прежде всего как объекты применения теории сверхплотной плазмы. Б. к. становятся звёзды в конце своей эво­люции (после исчерпания в звёздах запасов термояд. горючего). В Б. к. превращаются норм. звёзды с началь­ной массой М5Мсолн после сброса внеш. слоев. Обнажившееся ядро име­ет очень высокую темп-ру поверхности; постепенно остывая, звёздное ядро переходит в состояние Б. к. Наиболее горячий известный Б. к. имеет темп-ру поверхности ~7•104 К, наиболее холодные («красные» Б. к.) — ок. 5•103К. Осн. источник светимости Б. к.— запасённая в звезде энергия теплового движения ионов.

Б. к. существуют благодаря устой­чивому равновесию сил гравитации и внутр. давления вырожденного газа эл-нов. Концентрация практически свободных эл-нов ne в в-ве Б. к. столь велика, что их нулевой квантовомеханич. импульс pehne1/2 соз­даёт давление, достаточное для суще-

49


ствования Б. к. с наблюдаемыми зна­чениями радиусов. Соотношение мас­са — радиус для Б. к. при М0,5 mсолн имеет вид: RM-1/3 т. е. более мас­сивные Б. к. имеют меньший радиус. Теория предсказывает верх. предел массы Б. к. (т. н. чандрасекаровский предел MЧ1,4mсолн), превышение этого предела приводит к гравита­ционному коллапсу звезды. Существо­вание чандрасекаровского предела обу­словлено тем, что электронный газ становится по мере роста плотности релятивистским, в результате его давление не может противостоять си­лам тяготения.

Теор. зависимость светимости Б. к. от возраста в общих чертах подтвер­ждается наблюдениями (светимости Б. к. ~10-3 lсолн соответствует воз­раст ~109 лет). Если Б. к. входит в тесную двойную систему, то существ. вклад в его светимость может давать термояд. горение водорода, перете­кающего на Б. к. со второй звезды системы. Однако это горение обычно имеет нестационарный хар-р (вспыш­ки новых и новоподобных звёзд). В полученных спектрах Б. к. (при­мерно в 10 из 500) наблюдается силь­ная поляризация излучения или зеемановское расщепление спектр. ли­ний, что указывает на существование у нек-рых Б. к. магн. полей ~106— 108 Гс. Примерно у 10 Б. к. обнару­жены оптич. пульсации с периода­ми ~102—103 с, не нашедшие пока окончат. объяснения.

• Происхождение и эволюция галактик и звезд, М., 1976, гл. 9; Белые карлики. Сб. статей, пер. с англ., М., 1975; Б л и н н и к о в С. И., Белые карлики, М., 1977.

С. И. Блинников.

^ БЕЛЫЙ СВЕТ, электромагнитное излучение сложного спектр. состава, вызывающее у людей с норм. цвето­вым зрением нейтральное в цветовом отношении ощущение. Б. с. даёт рас­сеянное излучение Солнца, а также излучение непрозрачных твёрдых и жидких тел, нагретых до высокой темп-ры. Б. с. можно получить сме­шением излучений двух дополнитель­ных цветов или трёх монохроматиче­ских излучений, взятых в определён­ном количеств. соотношении (см. Цвет, Колориметрия).

^ БЕЛЫЙ ШУМ, акустич. шум, в к-ром звук. колебания разной частоты пред­ставлены в равной степени, т. е. в среднем интенсивности звук. волн разных частот примерно одинаковы, напр. шум водопада. Назван по ана­логии с белым светом.

^ БЕРНУЛЛИ УРАВНЕНИЕ (интеграл Бернулли) в гидроаэромеханике [по имени швейц. учёного Д. Бернулли (D. Bernoulli)], одно из осн. ур-ний гидромеханики, к-рое при установив­шемся движении несжимаемой иде­альной жидкости в однородном поле сил тяжести имеет вид:



где v — скорость жидкости,  — ее плотность, р — давление в ней, h — высота жидкой ч-цы над нек-рой го­ризонт. плоскостью, g — ускорение свободного падения, С — величина, постоянная на каждой линии тока, но в общем случае изменяющая своё значение при переходе от одной ли­нии тока к другой.

Сумма первых двух членов в ле­вой части ур-ния (1) равна полной потенциальной, а третий член — кинетической энергиям, отнесённым к ед. массы жидкости; следовательно, всё ур-ние выражает для движущейся жидкости закон сохранения механич. энергии и устанавливает важную за­висимость между v, р и h. Напр., если при неизменной h скорость те­чения вдоль линии тока возрастает, то давление падает, и наоборот. Этот закон используют при измерении ско­рости с помощью трубок измеритель­ных и при др. аэродинамических изме­рениях.

Б. у. представляют также в виде

h+p/ + v2/2g=C или

h+p+pv2/2=C (2)

(где =g — удельный вес жидкости). В 1-м равенстве все слагаемые имеют размерность длины и наз. соотв. гео­метрической (нивелирной), пьезо­метрической и скоростной высотами, а во 2-м — размерности давления и соотв. именуются весовым, стати­ческим и динамическим давлениями.

В общем случае, когда жидкость явл. сжимаемой (газ), но баротропной, т. е. р в ней зависит только от , и когда её движение происходит в лю­бом, но потенциальном поле объём­ных (массовых) сил (см. Силовое поле), Б. у. получается как следствие Эйлера уравнений гидромеханики и имеет вид:



где П — потенц. энергия (потенциал) поля объёмных сил, отнесённая к ед. массы жидкости. При течении газов значение П мало изменяется вдоль линии тока, и его можно включить в константу, представив (3) в виде:



В техн. приложениях для течения, осреднённого по поперечному сече­нию канала, применяют т. н. обоб­щённое Б. у.: сохраняя форму ур-ний (1) и (3), в левую часть включают работу сил трения и преодоления гидравлич. сопротивлений, а также меха­нич. работу жидкости или газа (ра­боту компрессора или турбин) с соот­ветствующим знаком. Обобщённое Б. у. широко применяется в гид­равлике при расчёте течения жидко­стей и газов в трубопроводах и в ма­шиностроении при расчёте компрес­соров, турбин, насосов и др. гидравлич. и газовых машин.

• Фабрикант Н. Я., Аэродинамика. Общий курс, М., 1964; Лойцянский Л. Г., Механика жидкости и газа, 5 изд.,

М., 1978; Абрамович Г. Н., Приклад­ная газовая динамика, 4 изд., М., 1976.

С. Л. Вишневеикий.

^ БЕССТОЛКНОВИТЕЛЬНОЕ ЗАТУХА­НИЕ в плазме, см. Ландау зату­хание.

БЕСЩЕЛЕВЫЕ ПОЛУПРОВОДНИ­КИ, полупроводники с шириной за­прещённой зоны ξg=0. Встречаются Б. п. двух типов: Г) отсутствие запре­щённой зоны обусловлено симметрией кристаллов и вырождением электрон­ных состояний (см. Зонная теория); примеры подобных Б. п.— -Sn, HgTe и HgSe (рис.); 2) ξg=0 лишь при определ. условиях (давлении, температуре, концентрации компонентов в случае тв. р-ра и т. п.).



^ Зависимость энер­гии ξ от квазиим­пульса р бесщеле­вых ПП 1-го типа: a — зона проводи­мости; б — валент­ная зона.


Наи­более типичные представители — спла­вы Bi—Sb, системы CdxHg1-xТе, Pb1-x SnxTe и др.

Б. п. 1-го типа образуют своеобраз­ную границу между полуметаллами и ПП. Так как у Б. п. для перехода эл-нов из валентной зоны в зону про­водимости не нужна энергия актива­ции, то они имеют высокую диэлектрич. проницаемость. Сравнительно слабое электрич. поле увеличивает концентрацию подвижных носителей заряда, приводя к существенному от­клонению от закона Ома. В Б. п. большую роль чем в обычных ПП, играет кулоновское вз-ствие эл-нов между собой и с примесными ионами. Практич. применения такие Б. п. по­ка не нашли.

В Б. п. 2-го типа подвижность но­сителей достигает рекордных зна­чений, что облегчает наблюдение ряда кинетич. эффектов в электрич. и магн. полях. С этими Б. п. связан вопрос о фазовом переходе диэлектрик — ме­талл; они используются в ПП прибо­ростроении (приёмники ИК излуче­ния, охлаждающие устройства и др.).

• Берченко Н. Н., Пашковский М. В., Теллурид ртути — полупровод­ник с нулевой запрещенной зоной, «УФН», 1976, т. 119, в. 2, с.223; Г е л ь м о н т Б. Л., И в а н о в-О м с к и й В. И., Ц и д и л ь к о в с к и й И. М., Электронный энергети­ческий спектр бесщелевых полупроводников, «УФН», 1976, т. 120, в. 3, с. 337.

^ С. Д. Бенеславский.

  1   2   3   4

Схожі:

Баллистический гальвано­метр iconМетр м

Баллистический гальвано­метр iconПитання на модуль 3 з дисципліни «пускорегулюючі апарати»
Що вимірюється в: лм / Вт; лм; Ампер; Вт; вар; кандела; кд / м2; Вольт; люкс; Тесла; вебер; Генрі; Ом; Фарад; а / мм2; ва; кВтгод;...
Баллистический гальвано­метр iconОформлення текстової частини врб, формул, таблиць, рисунків (взірці)
Первинні параметри кабелів (активний опір, провідність, індуктивність та ємність) визначаються на одиницю довжини, метр або кілометр....
Баллистический гальвано­метр iconДокументи
1. /mater/Прикл.матер/1.1 Общ.стр. обр.-проф.программ.doc
2. /mater/Прикл.матер/1.2...

Баллистический гальвано­метр iconДокументи
1. /por/Композ.и порош.покрытия и матер/1.1 Общ. стр. обр.-проф.программ.doc
2.
Додайте кнопку на своєму сайті:
Документи


База даних захищена авторським правом ©zavantag.com 2000-2013
При копіюванні матеріалу обов'язкове зазначення активного посилання відкритою для індексації.
звернутися до адміністрації
Документи